Magnit maydon kuchlanganligining sirkulyatsiyasi

Magnit maydon kuchlanganligining sirkulyatsiyasi.

Magnit maydon kuchlanganligi vektori ning berilgan kontur boʻyicha sirkulyatsiyasi deb quyidagi integralga aytiladi:

$\oint {\bar {H}}d{\bar {l}}=\oint Hdl\cos({\bar {H}}\land d{\bar {l}})=\oint H_{n}dl$

Bu yerda kontur boʻyicha aylanish ham berilgan boʻlishi kerak.$H_{n}$ — tanlangan yoʻnalishda oʻtkazilgan urinma boʻyicha tashkil etuvchisi.

Musbat yoʻnalish qilib soat strelkasiga mos yoʻnalishni tanlaymiz. Integrallashni faqat burchak boʻyicha olamiz, uning 0 dan 2 gacha oʻzgarishi hisobga olganda:

$\oint H_{n}dl={\frac {1}{4\pi }}2I\oint d\phi =I$

bu yerda Xalqaro Birliklar Sistemasi (SI)da $k={\frac {1}{4\pi }}$ ekanligi inobatga olindi.

SGS birliklar sistemasida $k={\frac {1}{c}}$ boʻlsa:

$\oint H_{n}dl={\frac {4\pi }{c}}I$

boʻladi.

Olingan natijalardan koʻrinadiki magnit maydon kuchlanganligining sirkulyatsiyasi tanlangan konturning shakliga bogʻliq emas ekan, faqatgina shu kontur ichidagi tokning miqdori bilan aniqlanar ekan. Agar kontur tokli oʻtkkazgichni bir necha bor oʻrab chiqqan boʻlsa, yoki kontur ichida bir necha tokli oʻtkazgich boʻlsa sirkulyatsiya shu toklarning algebraik yigʻindisi bilan aniqlanadi.

$\oint H_{n}dl=k4\pi \sum _{k=1}^{n}I_{i}$

Shuning uchun ning sirkulyatsiyasi haqidagi teorema toʻliq tok haqidagi teorema deb ham ataladi.

Adabiyotlar:

Nurmatov N. ELEKTR VA MAGNETIZM „MARUZALAR MATNI“ Toshkent — 2010